波粒二象性
一个电子，或一粒光，在没有人看的时候像铺开的波那样行动，一旦被探测到就变成打在一个点上的粒子。把这两张脸放在同一个画面上的实验是双缝。粒子一个一个到达，积成点，点聚起来就出现亮纹和暗纹。点聚得越多，波的花纹越显出来。还在。
每一个点是粒子落到一处的痕迹，积起来的整片花纹却是波的干涉。把缝距 d 收窄，条纹间距变宽，关系是 Δy = λL/d。λ 是德布罗意波长 λ = h/p，也就是从一个波峰到下一个波峰的距离，波数是 k = 2π/λ。一次只送一个粒子，送得再稀，同样的条纹还是会积起来，所以每个粒子干涉的是自己，不是别的粒子。每按一次 fire，就沿着干涉强度落下一簇点。点堆积的地方做出条纹，到得再稀，条纹也还留在那个位置上。
即使只有一条缝，波的本性也还在。光或电子穿过窄缝，会铺成一条宽的中央带，形状是 sinc² 包络。缝越窄，铺开反而越宽。把位置收窄，动量就变模糊，这是不确定原理的一张脸，也是限制一切透镜和显微镜分辨本领的衍射极限。拨动缝宽，窄缝就铺得更开。越窄越铺开，这个交换就是这张图的核心，也坐在每件想分辨细处的器具下面。
为了知道粒子走了哪条缝而打开路径探测器，会怎样。探测器关掉，条纹还在，看起来像波。打开，条纹消失，只留下平坦的带。不是探测器粗暴地推了粒子，而是一旦能知道走了哪条路径，干涉本身就被擦掉。事后再抹掉那份路径信息，条纹还会回来，实验已经确认。把开关拨到 ON/OFF，观测这一行为本身擦掉干涉，就显在眼前。知道路径这件事擦掉花纹，忘掉那条路径，花纹又回来。
被探测之前，粒子不是一个点，而是一团收紧的波，也就是波包，在往前走。时间过去，距离变远，这团波往旁边铺开，高度降低。铺开是因为里面几种波长成分各以略微不同的速度前进，所以自由粒子的位置随着时间越来越不确定。把传播距离加大，波包怎样变宽、怎样变模糊就看得见。走得越远，这团越模糊，那份模糊就是位置越来越没把握。
两张脸是同一个量子彼此补充的图。开关拨到波的一侧，看见光滑的波。拨到粒子一侧，就变成带着动量箭头的一个点。两张图都需要，却从不同时出现，这就是互补性。哪张脸出现，不取决于对象本身，而取决于我们选了哪种实验。尼尔斯·玻尔把这个想法整理成互补原理。来回拨开关，同一对象的两个侧面轮流出现。一次只露一张脸，另一张留在后面。